核磁共振及其应用
公布范围：公开2025-02-0316:26
核磁共振现象是由美国科学家柏塞尔(E.M.Purcell)和瑞士科学家布洛赫(E.Bloch)于1945年12月和1946年1月分别独立
觉察的。他们共享了1952年诺贝尔物理学奖。
核磁共振(nuclearmagneticresonance)是原子核的磁矩在恒定磁场和高频磁场
同时作用，且满足肯定条件时所发生的共振吸取现象，是一种利用原子核在磁场中的能量变化来获得关于核信息的技术。50多年来，由核磁共振转化为探究物质微观构造和性质的高技术已取得了惊人的进展。目前，核磁共振已在物理学、化学、材料科学、生命科学等领域得到广泛应用。
如同电子具有自旋角动量和自旋磁矩一样，核也具有自旋角动量和自旋磁矩。核自旋
即是原子核内全部核子的自旋角动
，其中I为核自旋量子数。
量与轨道角动量的矢量和，其大小
在外磁场方向(设磁场沿z方向)的投影为
， 称为核自旋磁量子数,I肯定时， 有(2I+1)个取值。
自旋不为零的原子核有磁矩，它与核自旋的关系为 ，式中 为质子的
质量， 称为核的朗德因子，它取决于核的内部构造与特性，且是一个无量纲的量。于是，
旋磁比 。
核磁子在外磁场(沿z轴)方向的投影
,
其中
称作核磁子。通常将 取最大值I时的
称为核的磁矩，记作
(1)
这磁矩在空间的可能取向如图2所示，它位于核磁矩面上。磁矩与磁场的相互作用能为
在外磁场(沿z轴)中旋进的锥
〔2〕
由于同一I下有(2I+1)个 值，因而原来得一个核能级附加上相互作用能，将会有(2
I+1)个能量值，称为为子能级。相邻两个子能级的能量差(因其
(3)
值相差为1)为
例如， 氢核的基态核能级，在恒定磁场中的分裂状况如图3所示。
核磁矩在外磁场的作用下旋进，可以求得其旋进角速度为 ，假设再在垂直于的方向加一个频率在射频范围的交变磁场B(如图4所示)，当其频率与核磁矩旋进频
率全都时，便产生共振吸取；当射频场被撤去后，磁场又把这局部能量以辐射形式释放出来，这就是共振放射。这共振吸取和共振放射的过程称为核磁共振。
由于相邻两个能级对应的核自旋磁量子数 的
转变量 ，因而只有在相邻两个能级间的跃
迁才是允许的。于是，交变磁场的频率 所对应的能
量 应等于相邻子能级的能量差，由 (3)式可得
，所以发生核磁共振的条件应是
， 〔4〕
利用量子力学的理论不仅能够算出共振频率，而且能够算出对于不同频率的净吸取能量，从而确定吸取曲线的外形。净吸取能量取决于两个能级之间的跃迁概率和处于每个能级的粒子数目，具体的计算方法这里不再争论。在核磁共振中常常要考虑氢核即质子的共振。
例如，质子在外磁场中，由磁矩平行于 的态跃迁到反平行于 的态， ，于
是共振频率波长约7m。
，当 。这一频率落在微波范围，
实现核磁共振，既可以保持磁场不变而调整入射电磁波的频率，也可以使用固定频率的电磁波照耀，而调整样品所受的外磁场。图5是调磁场核磁共振示意图，其装置由四局部组成：
永磁铁，用来产生强大的外磁场 ，标准仪器产生的场强为1.4T。
扫描线圈，用于使外磁场 作微小振荡，从而使我们能在示波器上看到锋利的共振
峰。
射频振荡器，它用于产生固定频率的电磁辐射，通常频率 ，这个辐射的磁场起 的作用。
探测器，用于探测从振荡器中吸取的能量。
图6是调频率核磁共振示意图，样品(如水)装在小瓶中置于磁体两极之间，瓶外绕以线圈，由射频振荡器向它输入射频电流。这电流就向样品放射同频率的电磁波，其频率大致与
外磁场对应的频率相等。为了准确地测定共振频率，就用一个调频振荡器使射频电磁波的频率在共振频率四周连续变化。当电磁波频率正好等于共振频率时，射频振荡器的输出就消灭一个吸取峰，它可以从示波器上看出，同时由频率计数器读出此共振频率。
核磁共振已在众多领域中有了广泛的应用。从技术手段上讲，核磁共振的应用主要有两个方面：核磁共振波谱应用和核磁共振成象的应用。
所谓核磁共振波谱，实际上是吸取率〔纵坐标〕对化学位移〔横坐标〕的关系曲线。由于实际过程中，作用在核磁矩〔主要争论的常
常是质子的磁矩〕上的磁场，除了外磁场外，还受到核外四周电子产生的磁场的影响。于是，在同样的外部条件下，位于不同分子中的核，或虽在同一分子中但位于不同化学集团的核，其共振频率都与由〔4〕式计算出的理论值有不同程度的微小偏移。由于这种偏移与核所处的化学环境有关，因而称之为化学位移。假设是扫场法，则表现为共振时的磁场不同。
如图7所示即为乙醇 中三个 核在化学构造中的环境不同，引起不同的共振曲线，消灭各自分别的共振吸取峰。固然，这种由于化学环境不同而引起的