1）实源的作用2）虚源的作用（6）地面水平点源高度H处点源的扩散3）P点的实际浓度*第62页，共93页，星期日，2025年，2月5日a.地面轴线最大浓度:①高架连续点源4）几种常用的大气扩散模式b.地面轴线浓度c.地面轴线最大浓度：由于σy和σz都随x的增加而增加，因此在上式中项随x的增大而减少项则随x的增大而增大*第63页，共93页，星期日，2025年，2月5日假定σy和σz随x增大而增大的倍数相同，即常数代入式（8－117），就得到一个关于σz的单值函数式。再将它对σz求偏导数，并令即可得到出现地面轴线最大浓度点的σz值：将上式代入式（8－117），即得地面轴线最大浓度模式：4）几种常用的大气扩散模式*第64页，共93页，星期日，2025年，2月5日4）几种常用的大气扩散模式②地面连续点源令式（8－115）中，H=0，得地面连续点源在空间任一点（x，y，z）的浓度模式，即地面源的地面浓度地面轴线浓度模式*第65页，共93页，星期日，2025年，2月5日在下风向一定距离(x)处中心线的浓度高于边缘部分。地面源所造成的轴线浓度距源距离的增加面降低；地面轴线浓度先随距离(x)增加而急剧增大，在距源2～3km的不太远距离处(通常为1～3km)地面轴线浓度达到最大值，超过最大值以后，随x继续增加，地面轴线浓度逐渐减少。③地面源和高架源的浓度分布4）几种常用的大气扩散模式*第66页，共93页，星期日，2025年，2月5日8．3层流中气溶胶粒子的扩散层流中气溶胶粒子的扩散问题在实际中遇到得较少，往往在一些测量方法中遇到。8．3．1管中气溶胶粒子向筒壁的沉降气溶胶粒子转移的概率而位移的绝对平均值为：=?因而可以认为在管子进口地方和管壁之间的距离小于?的粒子全部沉淀在壁上*第30页，共93页，星期日，2025年，2月5日8．3．1管中气溶胶粒子向筒壁的沉降假定层流时的速度分布为这样在层厚?内的平均速度为因而在t时间内在这个层中的粒子沿轴向走过的平均距离为：把式（8-56）与上式中的消去t，得到因而在单位时间内流过离管口处的管子截面积的粒子数目为：*第31页，共93页，星期日，2025年，2月5日8．3．1管中气溶胶粒子向筒壁的沉降N0——进入管口的粒子数目由于，则其中上式的图形见图8-8。*第32页，共93页，星期日，2025年，2月5日8.3.2均一速度场中气溶胶粒子的扩散对于浓度为N0的粒子流，瞬时地从一点源射出，并有一均一的速度v的气流在x方向流过点源，这一问题常称瞬间点源问题。在和气流一起运动的坐标系统中，对位于坐标原点的点源，浓度分布为而在静止的坐标系统中，上式变为：*第33页，共93页，星期日，2025年，2月5日8.3.2均一速度场中气溶胶粒子的扩散同理，对于分布在坐标轴上的无限长的粒子线源，可以得到：N0’——表示单位长线源放出的粒子数目。在源头连续的情况下，空间中气溶胶粒子的分布应是恒定的，因而对式（8-16）假定此外，还假定物质的对流输送速度比扩散输送要大，如果气流速度v是x轴方向，那么*第34页，共93页，星期日，2025年，2月5日8.3.2均一速度场中气溶胶粒子的扩散因而可以略去式（8-16）可化为这样上式的解与式（8-9）的解是一样的。即用x代替t，用D/v代替D，并乘以，对线源得：而对于定常的点源则得：*第35页，共93页，星期日，2025年，2月5日8．4气溶胶粒子向圆柱体和球体的扩散8．4．1气溶胶粒子向圆柱体的扩散对于悬浮在气体中的细小粒子，被截留和惯性碰撞收集的可能性是很小的，因为它们不仅服从绕圆柱体的流线，而且也以不规则的方式横断流线而运动，在气体分子的撞击下粒子作随机运动，粒子的轨迹离开气体流线而沉降到障碍物的整个表面，越是细小的粒子和较小的流动速度，越表现出这一效果。朗缪尔（Langmuir）第一个研究了由于扩散作用粒子在孤立圆柱体上的沉降。利用方程式（6-75），假设在时间内粒子完全沉降到物体表面的气溶胶的厚度为x0，则由式（8-56）得：*第36页，共93页，星期日，2025年，2月5日8．4．1气溶胶粒子向圆柱体的扩散把式（5-69）用于扩散沉降，此时为了确定x0，必须求出粒子在厚度中的沉降时间t，为此假设扩散发生在?/6—5?/6之间，如图8-9所示。*第37页，共93页，星期日，2025年，2月5日8．4．1气溶胶粒子向圆柱体的扩散如果圆柱体的半径a远远大