（1）磁感应线都是闭合曲线或两头伸向无穷远；（2）闭合的磁感应线和载流回路象锁链的各环那样相互套连在一起；（3）磁感应线和电流的方向相互服从右手定则：若以右手伸直的大拇指代表电流的方向，则弯曲的四指沿磁应线方向；反之，弯曲的四指沿电流方向时，则拇指指向磁感应线方向。磁感应线的这些特点与静电场的电力线是很不相同的。电力线的特点反映在两个基本的定理中，那末，磁感应线的特点是否也可以精确地用数学公式表达出来呢？由于载流导线产生的磁感应线是无始无终的闭合线，可以想象，从一个闭合面S的某处穿进的磁感应线必定要从另一处穿出，所以通过任意闭合曲面s的磁通量恒等于零，即，这定理并没有很通用的名称，姑且把这个结论叫做磁场的“高斯定理”。第31页，共55页，星期日，2025年，2月5日由磁场高斯定理可以推论，对于磁场中任一闭合曲线来说，通过以这一闭合曲线为周界的任何曲面的磁通量绝对值都应相等，这一概念在学习电磁感应时是很重要的。这个定理更根本的意义在于它使我们有可能引入另一个矢量—矢量势（或矢量位）来计算磁场。磁场中矢量势的概念与静电场中电位（或电势）的概念是相当的，这将在电动力学课中详细讨论。§6安培环路定理磁感应线是套连在闭合载流回路上的闭合线。若取磁感应强度沿磁感应线的环路积分，则，从而，第32页，共55页，星期日，2025年，2月5日安培环路定理：在真空中的稳恒磁场内，磁感应强度沿任何闭合环路L的线积分，等于穿过这环路所有电流强度的代数和的倍。数学表达式为，其中电流I的正负规定如下：当穿过回路L的电流方向与回路L的环绕方向服从右手法则时,I0,反之，I0.如果电流I不穿过回路L，则它对上式右端无贡献。注意表达式中各物理量的意义及公式的适用条件。思考题：请学生证明以上两个定理。(a)(b)(c)(d)第33页，共55页，星期日，2025年，2月5日当电流分布具有某种对称性时，利用安培环路定理可以很方便的计算电流磁场的磁感应强度，在这方面，安培环路定理与电场的高斯定理相似。例题：无限长螺线管的磁场解：先证明螺线管内任一点的B方向平行于轴线方向（P315），还可以直接分析：以管内任一点为对称点，把螺线管分割成无穷多对载流圆环，由磁感应线的特点，运用叠加即可得出结论。abcdefghPQ第34页，共55页，星期日，2025年，2月5日表明管内是匀强磁场表明管外磁感应强度处处为零，磁场集中在管内。其他几个例子请同学们自行分析得出结论。§7带电粒子在磁场中的运动磁场对运动电荷和电流（指载流导线）都施加作用力，前者称为洛仑兹力，后者称为安培力。从本质上说，电流是电荷定向运动形成的，因此，洛仑兹力和安培力之间有密切的联系。第35页，共55页，星期日，2025年，2月5日一、洛仑兹力实验证明，运动带电粒子在磁场中受到的力F与粒子的电荷q，它的速度v,磁感应强度B有如下关系：F=qv×B,F的方向与v和B构成的平面垂直，特别注意F的方向与q的正负有关。例题：判断洛仑兹力的方向答：（a）向上；（b）向下；（c）向下；（d）向上；第36页，共55页，星期日，2025年，2月5日由于洛仑兹力的方向总与带电粒子的速度方向垂直，洛仑兹力永远不对粒子作功。它只改变粒子的运动方向，而不改变它的速度和动能。下面分三种情形来讨论带电粒子在均匀磁场中的运动。1.?v与B平行或反平行F=0，粒子运动不受磁场影响。2.v垂直于B由于F⊥B,v⊥B,F,v在同一平面内，所以运动轨迹不会越出这个平面。又F⊥v，故作匀速圆周运动，第37页，共55页，星期日，2025年，2月5日3.普遍情形，v与B成θ角将v分解为V∥和V⊥,在平行方向作匀速直线运动，在垂直方向的平面作匀速圆周运动。合成结果：粒子运动轨迹就是一条螺旋线。犹如螺丝上的螺纹。螺旋线的半径，旋转一周的时间和螺距（粒子每回转一周时前进的距离）分别为第38页，共55页，星期日，2025年，2月5日我们设想从磁场某点发射出一束很窄的带电粒子流的速率V差不多相等，且与磁感应强度B的夹角θ都很小，则即各粒子将沿不同半径的螺旋线前进，经过相同距离h后又重新会聚到一点。这与光束经透镜后聚焦的现象有