伯努利方程应用举例第30页，共78页，星期日，2025年，2月5日伯努利方程应用举例思考第31页，共78页，星期日，2025年，2月5日第32页，共78页，星期日，2025年，2月5日回顾：流量连续性方程理想液体的伯努力方程实际液体的伯努力方程第33页，共78页，星期日，2025年，2月5日第34页，共78页，星期日，2025年，2月5日=第35页，共78页，星期日，2025年，2月5日1122代入，得：=0第36页，共78页，星期日，2025年，2月5日第37页，共78页，星期日，2025年，2月5日通过以上两例分析，可将应用伯努利方程解决实际问题的一般方法归纳如下：1.选取适当的基准水平面；2.选取两个计算截面；一个设在已知参数的断面上，另一个设在所求参数的断面上；3.按照液体流动方向列出伯努利方程；4.若未知数的数量多于方程数，则必须列出其他辅助方程，联立求解。第38页，共78页，星期日，2025年，2月5日一、动量方程3.2.4液体稳定流动时的动量方程第39页，共78页，星期日，2025年，2月5日第40页，共78页，星期日，2025年，2月5日第41页，共78页，星期日，2025年，2月5日第42页，共78页，星期日，2025年，2月5日(3)列控制体在阀芯轴线方向上的动量方程，求得阀芯作用于液体的力为：(1)图a:取控制体—阀芯和阀体构成的空间(2)受力分析—径向力自成平衡，阀芯对液体系统只施加轴向力：F’=ρqv2cos90。-ρqv1cos?=-ρqv1cos?(4)油液作用在阀芯上的力是稳态液动力，其大小为：得出：阀芯上的稳态液动力力图使滑阀阀口关闭。F=-F’=ρqv1cos??是v与阀芯轴线的夹角，称为射流角。F的方向与v1cos?一致。第43页，共78页，星期日，2025年，2月5日对b图列出轴向动量方程，阀芯作用于液体的力为：F’=ρqv2cos?-ρqv1cos90。=ρqv2cos?油液作用在阀芯上的稳态液动力，其大小为：F的方向与v2cos?相反。F力也是力图使阀口关闭。F=-F’=-ρqv2cos?结论：一般情况下，液流通过阀口作用于滑阀的稳态液动力，在方向上总是力图使阀口关闭，其大小为：式中v－滑阀阀口处液流的流速；F=ρqvcos??是v与阀芯轴线的夹角，称为射流角。第44页，共78页，星期日，2025年，2月5日第45页，共78页，星期日，2025年，2月5日3.3管道中液流的特性第46页，共78页，星期日，2025年，2月5日一、液体的流态和雷诺数第47页，共78页，星期日，2025年，2月5日一、液体的流态和雷诺数第48页，共78页，星期日，2025年，2月5日对于圆管第49页，共78页，星期日，2025年，2月5日二、沿程压力损失第50页，共78页，星期日，2025年，2月5日第51页，共78页，星期日，2025年，2月5日第52页，共78页，星期日，2025年，2月5日第53页，共78页，星期日，2025年，2月5日在这里应注意，层流的压力损失?p与流速v的一次方成正比，因为在?的分母中包含有v的因子。第54页，共78页，星期日，2025年，2月5日紊流时沿程阻力系数除与雷诺数有关外，还与管壁的粗糙度有关。紊流流动时的能量损失比层流时要大，截面上速度分布也与层流时不同，除靠近管壁处速度较低外，其余地方速度接近于最大值。其阻力系数?一般用经验公式计算。当4000Re105时，可用勃拉修斯公式求得：?=0.3164Re-0.25第55页，共78页，星期日，2025年，2月5日第1页，共78页，星期日，2025年，2月5日第3章液压流体力学基础3.1液体静力学3.2液体动力学3.3管道中液流的特性3.4孔口和缝隙的压力流量特性3.5液压冲击与空穴现象（重点，难点之一）第2页，共78页，星期日，2025年，2月5日3.1液体静力学研究内容：研究液体处于静止状态的力学规律和这些规律的实际应用。静止液体：指液体内部质点之间没有相对运动，至于液体整体完全可以象刚体一样做各种运动。3.1.1液体的静压力及特性3.1.2液体静力学基本方程3.1.3压力的表示方法及单位3.1.4静压传递原理-帕斯卡原理3.1.5液体静压力作用在固体壁面上的力本节内容第3页，共78页，星期日，2025年，2月5日作用于液体上的力质量力表面