磁感强度叠加原理第1页，共37页，星期日，2025年，2月5日一、BiotSavartLaplace定律若磁场中，电流元到某点P的矢径为，则电流元在P点产生的磁感应强度的大小与成正比，与经过小于的角转到矢径的方向的角的正弦成正比，与的平方成反比，其方向为的方向。P**第2页，共37页，星期日，2025年，2月5日令：P**第3页，共37页，星期日，2025年，2月5日(电流元在空间产生的磁场)毕奥—萨伐尔定律（实验）P*真空磁导率毕奥-萨伐尔定律*第4页，共37页，星期日，2025年，2月5日电流元在空间产生的磁场P**第5页，共37页，星期日，2025年，2月5日P*任意载流导线在点P处的磁感强度磁感强度叠加原理*第6页，共37页，星期日，2025年，2月5日例判断下列各点磁感强度的方向和大小.1、5点：3、7点：2、4、6、8点：毕奥—萨伐尔定律12345678×××*第7页，共37页，星期日，2025年，2月5日例1载流长直导线的磁场.解二毕奥---萨伐尔定律应用举例CD方向均沿x轴的负方向P*方向：沿负x*第8页，共37页，星期日，2025年，2月5日的方向沿x轴的负方向PCD*统一变量*第9页，共37页，星期日，2025年，2月5日PCD×1、半无限长载流长直导线PP2、沿长线上*第10页，共37页，星期日，2025年，2月5日I3、无限长载流长直导线PCD×电流与磁感强度成右螺旋关系*第11页，共37页，星期日，2025年，2月5日例2圆形载流导线轴线上的磁场(I,R).p*解*第12页，共37页，星期日，2025年，2月5日p*I讨论（1）若线圈有匝（2）（3）*第13页，共37页，星期日，2025年，2月5日推广(1)环心IoRp*I*第14页，共37页，星期日，2025年，2月5日(1)环心IoR方法2：R(3)oIo(2)RI*第15页，共37页，星期日，2025年，2月5日Ad(4)*oI(5)**第16页，共37页，星期日，2025年，2月5日练习：?=80RImRIRIpmm48300+=*第17页，共37页，星期日，2025年，2月5日例3求图中环心O处的磁场.解IOI1I2*第18页，共37页，星期日，2025年，2月5日例4无限长直导线在P处完成半径为R的圆，当通以电流I时，求圆心O点的磁感强度大小.解IPRO*第19页，共37页，星期日，2025年，2月5日例5在真空中，将一根无限长载流导线在一平面内弯成如图所示的形状，并通以电流I，则圆心O点的磁感强度B的值为aIO*第20页，共37页，星期日，2025年，2月5日例6在平面内，有两根互相绝缘、分别通有电流和I的长直导线，设两根导线相互垂直，则在该平面内，求磁感强度为零的点的轨迹方程.解IP(x,y)xyOxy**第21页，共37页，星期日，2025年，2月5日IS三磁偶极矩IS说明：只有当载流线圈面积S很小，或场点距载流线圈很远时，才能把载流线圈叫做磁偶极子.圆电流：（载流线圈）*第22页，共37页，星期日，2025年，2月5日如图所示，有一长为l,半径为R的载流密绕直螺线管，螺线管的总匝数为N，通有电流I.设把螺线管放在真空中，求管内轴线上一点处的磁感强度.例载流直螺线管内部的磁场.pR××××××××××××××**第23页，共37页，星期日，2025年，2月5日解由圆形电流磁场公式pR××××××××××××××*op*I*第24页，共37页，星期日，2025年，2月5日R××××××××××××××*o*第25页，共37页，星期日，2025年，2月5日讨