?求半径oa线上的感生电动势可利用这一特点较方便地求其他线段内的感生电动势补上半径方向的线段构成回路利用法拉第电磁感应定律例求上图中线段ab内的感生电动势解：补上两个半径oa和bo与ab构成回路obao第29页，共47页，星期日，2025年，2月5日求:解：补上半径oabo设回路方向如图又如磁力线限制在圆柱体内,空间均匀oB第30页，共47页，星期日，2025年，2月5日例如图所示，真空中一长直导线通有电流（式中、为常量，t为时间），有一带滑动边的矩形导线框与长直导线共面，两者相距为a，矩形导线框的滑动边与长直导线垂直，它的长度为b，且以匀速v（方向平行与长导线）滑动。若忽略线框中的自感电动势，并设开始时滑动边与对边重合，试求任意时刻t在矩形导线框内的感应电动势。（1）回路中总的感应电动势是动生电动势与感生电动势的叠加，即设顺时针为回路正向第31页，共47页，星期日，2025年，2月5日设顺时针为回路正向第32页，共47页，星期日，2025年，2月5日第33页，共47页，星期日，2025年，2月5日第1页，共47页，星期日，2025年，2月5日本章教学要求：理解电动势的概念。掌握法拉第电磁感应定律。理解动生电动势及感生电动势。了解涡旋电场(感生电场）的概念，了解自感系数和互感系数。了解磁能密度的概念。本章重点：法拉第电磁感应定律。动生电动势及感生电动势。本章难点：感应电动势的大小计算与方向判断。涡旋电场(感生电场）第2页，共47页，星期日，2025年，2月5日奥斯特电流磁效应对称性磁的电效应？反映了物质世界对称的美§1法拉第电磁感应定律第二十二章电磁感应第3页，共47页，星期日，2025年，2月5日一.现象?Φ变化?本质是电动势electromotiveforce(emf)××××××××××××××××××××××××××××××××××××××××左面三种情况均可使电流计指针摆动第一类第二类第4页，共47页，星期日，2025年，2月5日二.法拉第电磁感应定律约定?首先任定回路的绕行方向规定电动势方向与绕行方向一致时为正?当磁力线方向与绕行方向成右螺时规定磁通量为正第5页，共47页，星期日，2025年，2月5日如均匀磁场.....................均匀磁场?若绕行方向取如图所示的回路方向按约定0电动势的方向与所设的绕行方向相反求：面积S边界回路中的电动势磁通量为正由即负号说明第6页，共47页，星期日，2025年，2月5日?若绕行方向取如图所示的方向.....................均匀磁场0电动势的方向与所设绕行方向一致按约定磁通量取负由正号说明两种绕行方向得到的结果相同第7页，共47页，星期日，2025年，2月5日绕行方向绕行方向绕行方向绕行方向第8页，共47页，星期日，2025年，2月5日?使用意味着约定?磁链magneticfluxlinkage对于N匝串联回路每匝中穿过的磁通分别为讨论则有磁链第9页，共47页，星期日，2025年，2月5日例：直导线通交流电置于磁导率为?的介质中求：与其共面的N匝矩形回路中的感应电动势解：设当I?0时，电流方向如图已知其中I0和?是大于零的常数设回路L方向如图建坐标系如图在任意坐标处取一面元第10页，共47页，星期日，2025年，2月5日交变的电动势第11页，共47页，星期日，2025年，2月5日普遍0第12页，共47页，星期日，2025年，2月5日§2动生电动势与感生电动势引起回路磁通量变化的原因有三种，由此可将感应电动势进行如下分类：（1）动生电动势：一定，回路面积变化如：第13页，共47页，星期日，2025年，2月5日如：（3）感应电动势：（1）+（2）如：（2）感生电动势：回路不动，变化第14页，共47页，星期日，2025年，2月5日把感应电动势分为两种基本形式?动生电动势motionalemf?感生电动势inducedemf下面从场的角度研究电磁感